Единый реферат-центр России и СНГ
Список дисциплин:
  • Астрономия и космонавтика
  • Банковское, биржевое дело и страхование
  • Безопасность жизнедеятельности и охрана труда
  • Биология, естествознание, КСЕ
  • Бухгалтерский учет и аудит
  • Военное дело и гражданская оборона
  • География и экономическая география
  • Геология, гидрология и геодезия
  • Государство и право
  • Журналистика, издательское дело и СМИ
  • Иностранные языки и языкознание
  • История и исторические личности
  • Коммуникации, связь, цифровые приборы и радиоэлектроника
  • Краеведение и этнография
  • Кулинария и продукты питания
  • Культура и искусство
  • Литература
  • Маркетинг, реклама и торговля
  • Математика
  • Медицина
  • Международные отношения и мировая экономика
  • Менеджмент и трудовые отношения
  • Музыка
  • Педагогика
  • Политология
  • Программирование, компьютеры и кибернетика
  • Производство и технологии
  • Психология
  • Разное
  • Религия и мифология
  • Сельское, лесное хозяйство и землепользование
  • Социальная работа
  • Социология и обществознание
  • Спорт, туризм и физкультура
  • Строительство и архитектура
  • Таможенная система
  • Транспорт
  • Физика и энергетика
  • Философия
  • Финансы, деньги и налоги
  • Химия
  • Экология и охрана природы
  • Экономика и экономическая теория
  • Экономико-математическое моделирование
  • Этика и эстетика
  • Главная » Рефераты » Текст работы «Магнитные цепи. Величины и законы, характеризующие магнитные поля в магнитных цепях»

    Магнитные цепи. Величины и законы, характеризующие магнитные поля в магнитных цепях

    Дисциплина: Физика и энергетика
    Вид работы: контрольная работа
    Язык: русский
    Дата добавления: 10.10.2010
    Размер файла: 121 Kb
    Просмотров: 1287
    Загрузок: 56
    Проявления магнитного поля, параметры, его характеризующие. Особенности ферромагнитных (магнитомягких и магнитотвердых) материалов. Законы Кирхгофа и Ома для магнитных цепей постоянного тока, принцип их расчета, их аналогия с электрическими цепями.

    Текст работы




    Хочу скачать данную работу! Нажмите на слово скачать
    Чтобы скачать работу бесплатно нужно подписаться на нашу группу ВКонтакте! Просто подпишитесь, нажав на кнопку внизу.

    Через несколько секунд после проверки подписки появится ссылка на продолжение загрузки работы.
    Узнать стоимость Вашей работы? (ответ за 5 минут)
    Повысить оригинальность данной работы БЕСПЛАТНО!!!
    Сделать работу самостоятельно с помощью "РЕФ-Мастера" ©
    Узнать подробней о Реф-Мастере
    РЕФ-Мастер - уникальная программа для самостоятельного написания рефератов, курсовых, контрольных и дипломных работ. При помощи РЕФ-Мастера можно легко и быстро сделать оригинальный реферат, контрольную или курсовую на базе готовой работы - Магнитные цепи. Величины и законы, характеризующие магнитные поля в магнитных цепях.
    Основные инструменты, используемые профессиональными рефератными агентствами, теперь в распоряжении пользователей реф.рф абсолютно бесплатно!
    Как правильно написать введение?
    Подробней о нашей инструкции по введению
    Секреты идеального введения курсовой работы (а также реферата и диплома) от профессиональных авторов крупнейших рефератных агентств России. Узнайте, как правильно сформулировать актуальность темы работы, определить цели и задачи, указать предмет, объект и методы исследования, а также теоретическую, нормативно-правовую и практическую базу Вашей работы.
    Всё об оформлении списка литературы по ГОСТу Как оформить список литературы по ГОСТу?
    Рекомендуем:


    Учебники по дисциплине: Физика и энергетика


    Похожие работы:
    Воспользоваться поиском


    Код ссылки для вставки в блоги или веб-сайты:

    Как скачать? | + Увеличить шрифт | - Уменьшить шрифт

    МАГНИТНЫЕ ЦЕПИ. ВЕЛИЧИНЫ И ЗАКОНЫ,

    ХАРАКТЕРИЗУЮЩИЕ МАГНИТНЫЕ ПОЛЯ В МАГНИТНЫХ ЦЕПЯХ

    Магнитное поле проявляет себя следующим образом:

    1) В проводнике, который движется в постоянном магнитном поле, наводится ЭДС;

    2) В неподвижном проводнике, который находится в переменном магнитном поле, наводится ЭДС;

    3) На проводник, по которому течет ток и который находится в магнитном поле, действует механическая сила.

    Параметры, характеризующие магнитное поле:

    Магнитный поток - характеризуется числом силовых линий, пронизывающих поверхность площадью S.

    Магнитное поле принято изображать силовыми линиями, направленными от северного к южному полюсу магнита.

    [] = [ Вб] = [ Вс]. ,

    где - угол между нормалью к площадке и направлением силовых линий.

    Индукция магнитного поля характеризует интенсивность магнитного поля в заданной точке пространства. Это векторная величина. Направление ее совпадает с касательной к силовой линии

    [B] =[Вб/м2] = [Тл].

    Если магнитное поле равномерное, то .

    Поток вектора индукции магнитного поля через замкнутую поверхность равен нулю

    .

    Силовые линии всегда замкнуты. Это принцип непрерывности силовых линий.

    Напряженность магнитного поля - это векторная величина, которая совпадает с направлением индукции и характеризует интенсивность магнитного поля в вакууме (при отсутствии магнитных веществ). [] = [А/м].

    ,

    где a - абсолютная магнитная проницаемость среды.

    r=a/0 - относительная магнитная проницаемость.

    0=410-7 Гн/м - магнитная постоянная, равная абсолютной магнитной проницаемости в вакууме.

    В 1831 г. Фарадей открыл закон электромагнитной индукции:

    Электромагнитной индукцией называется явление возбуждения ЭДС в контуре при изменении магнитного потока, сцепленного с ним. Индуктированная ЭДС равна скорости изменения потока, сцепленного с контуром:

    .

    Знак «минус» выражает правило Ленца:

    Ток, создаваемый в замкнутом контуре индуцированной ЭДС, всегда имеет такое направление, что магнитный поток тока противодействует изменению магнитного потока внешнего поля, его вызвавшего.

    Поскольку

    , то

    ЭДС, которая индуцируется в обмотке, равна сумме ЭДС каждого витка:

    ,

    где w - число витков в обмотке.

    ,

    где 1, 2, …, w - потоки, которые охватывают, соответственно, первый, второй и w витки обмотки.

    - полный магнитный поток - потокосцепление обмотки.

    Тогда для обмотки:

    .

    Если каждый виток обмотки охвачен одним и тем же потоком, тогда:

    и .

    Если магнитное поле создается током этой же обмотки, то такая индуцированная ЭДС называется ЭДС самоиндукции.

    Если магнитное поле создано током других контуров, то такая ЭДС называется ЭДС взаимоиндукции.

    ; .

    Если проводник перемещается в постоянном магнитном поле, то индуцированная ЭДС равна:

    ,

    где l - активная длина проводника;

    V - скорость перемещения проводника;

    B - индукция магнитного поля;

    - угол между направлением силовых линий и направлением перемещения проводника.

    По правилу правой руки (большой палец - направление перемещения).

    Если проводник с током I находится в магнитном поле с индукцией B, то на проводник действует сила:

    - закон Ампера,

    где - угол между направлением силовых линий и направлением проводника.

    По правилу левой руки (большой палец - сила):

    В электротехнике все материалы делятся на немагнитные и магнитные. У немагнитных материалов (пара- и диамагнетики) относительная магнитная проницаемость r1: медь, алюминий, изоляторы, воздух, вода и др.

    Магнитные материалы (ферромагнетики) имеют r>>1: железо, никель, кобальт, сплавы - сталь, чугун и др.

    Особенностью ферромагнитных материалов является то, что относительная магнитная проницаемость r Const, а зависит от интенсивности магнитного поля.

    Для ферромагнетиков зависимости B(H), (H) нелинейны.

    B(H) - кривая намагничивания.

    B0=0H.

    При циклическом перемагничивании образуется петля гистерезиса:

    Br - остаточная магнитная индукция;

    Hc - коэрцитивная сила.

    Ферромагнетики делятся на магнитомягкие (Hc< 4 кА/м) и магнитотвердые. У магнитомягких материалов петля гистерезиса узкая (используются для сердечников электротехнического оборудования). Площадь петли гистерезиса характеризует потери на гистерезис.

    Магнитотвердые материалы имеют широкую петлю гистерезиса (используются для постоянных магнитов, систем носителей информации - компьютерные диски).

    Закон полного тока устанавливает связь между напряженностью магнитного поля и током, которым это поле создано.

    «Линейный интеграл от вектора напряженности магнитного поля вдоль любого замкнутого контура равен полному току, охватывающему данный контур».

    .

    Полный ток - это алгебраическая сумма токов.

    В пространстве вокруг этих проводников с током образуется магнитное поле. В соответствии с законом полного тока:

    .

    Токи, которые при выбранном направлении обхода совпадают с направлением правоходового винта, считаются положительными.

    Для многовитковой обмотки:

    Контур интегрирования охвачен током w раз:

    Величина - называется намагничивающей или магнитодвижущей силой.

    При практических расчетах контур интегрирования можно разбить на ряд участков с таким расчетом, чтобы напряженность магнитного поля на протяжении участка оставалась неизменной и ее направление совпадало с направлением dl. В этом случае интеграл меняется на сумму:

    и

    .

    Магнитная цепь - это совокупность намагничивающих сил, ферромагнитных участков и других сред, по которым замыкается магнитный поток.

    Магнитные цепи могут быть: простыми и сложными (один или несколько МДС); однородными и неоднородными (напряженность магнитного поля постоянна или непостоянна); разветвленными и неразветвленными (поток разветвляется или нет) и др.

    Рассмотрим простую неразветвленную магнитную цепь с постоянной МДС.

    lст - длина силовой линии на протяжении всего участка в стали;

    l0 - длина воздушного зазора.

    Для данной магнитной цепи запишем:

    .

    Но поэтому. Отсюда

    Тогда запишем:

    и

    - закон Ома для магнитной цепи.

    - магнитное сопротивление стального участка (сравнить с );

    - магнитное сопротивление воздушного зазора.

    Так как ст >> 0 , то << .

    Поэтому в магнитную цепь вводят ферромагнитный материал (сердечник с малым магнитным сопротивление), что позволяет при одной и той же намагничивающей силе получать большой магнитный поток.

    Аналогия между электрическими и магнитными цепями

    Электрические величины

    Магнитные величины

    ток

    I

    -

    Поток

    ЭДС

    E

    -

    МДС

    F

    Сопротивление

    -

    Сопротивление

    Напряжение

    -

    Напряжение

    Проводник

    -

    Ферромагнетик

    Изолятор

    -

    Немагнитное вещество

    Удельная проводимость

    -

    Магнитная проницаемость

    a

    По аналогии можно записать законы Кирхгофа для магнитных цепей.

    1-й закон Кирхгофа: Сумма магнитных потоков ветвей разветвленной магнитной цепи в узле равна нулю.

    2-й закон Кирхгофа: МДС неразветвленной неоднородной магнитной цепи равна арифметической сумме падений магнитных напряжений на отдельных ее участках.

    .

    Принцип расчета магнитных цепей постоянного тока

    Фр - магнитный поток рассеяния (он обычно мал).

    ЗАДАНО: поток Ф, размеры магнитопровода, материал сердечника, марка стали, кривая намагничивания B(H).

    ЗАДАЧА: Найти - намагничивающую силу обмотки, необходимую для создания этого магнитного потока Ф.

    ПОСЛЕДОВАТЕЛЬНОСТЬ РАСЧЕТА:

    Цепь разбивается на участки с таким расчетом, чтобы индукция и напряженность магнитного поля на протяжении участка оставалась неизменной;

    По конструктивным размерам магнитопровода определяются lk и Sk;

    Предполагается, что поток Ф на каждом участке одинаков;

    По заданному магнитному потоку Ф определяем индукцию на каждом участке

    ;

    Затем, зная Bk по кривой намагничивания определяем Hk

    Зная Hk, по закону полного тока находим МДС

    и находим ток .



    Скачать работу: Магнитные цепи. Величины и законы, характеризующие магнитные поля в магнитных цепях

    Перейти в список рефератов, курсовых, контрольных и дипломов по
             дисциплине Физика и энергетика